空间科学学报

姓名
邮箱
手机号码
标题
留言内容
验证码

刘振兴

1982, 2(1): 1-11. doi: 10.11728/cjss1982.01.001

摘要(1699) PDF 756KB(890)

摘要:
本文建立了描述木星外磁层结构的磁流体力学方程组,在这一方程组中考虑了磁层转速和等离子体片倾角(等离子体片与旋转赤道平面的夹角)随径向距离的变化。在不同条件下对此方程组求解,得出了等离子体片中各变量(磁场、压力、温度、质量密度和电流密度)的空间分布表达式。结果表明:各变量随Z(离开赤道平面的距离)的变化可用两种函数形式表示,一种是双曲线函数,这种分布形式与观测结果相符合;另一种是三角函数形式。各变量随径向距离r的关系是:压力P_o(r)～r^-3.4,电流密度i_o(r)～r^-1.7.对于绝热过程,密度ρ_o(r)～r^-2.04,温度T_o(r)～r^-1.36;对于等温过程,密度ρ_o(r)～r^-3.4,温度T_o=常数。最后讨论了木星磁异常对外磁层结构的可能影响。

日冕环和日冕拱的平衡位形

胡文瑞

1982, 2(1): 12-20. doi: 10.11728/cjss1982.01.012

摘要(1948) PDF 810KB(1009)

摘要:
在线性场近似条件下,本文讨论了日冕环的二维平衡位形。用富利叶变换的方法,求出了问题的分析解,解释了日冕环观测结果的主要特性。沿日冕环纵向的压力分布均匀,日冕环的位形可以比无力场更稳定。由于日冕环可以储存更多的剪切场或扭转场的磁能,释放这部分磁能就可以驱动日冕环运动产生日冕瞬变过程,或者使环内的等离子体加热或加速而产生太阳耀斑。

利用粒子运动讨论等离子体电流片

徐荣栏

1982, 2(1): 21-30. doi: 10.11728/cjss1982.01.021

摘要(1625) PDF 784KB(1380)

摘要:
本文我们利用了带电粒子在中性片磁场中的运动规律,讨论了一维等离子体电流片。我们引用了与阿尔芬的引导中心理论相类似的方法,将粒子在非小扰动区(在这个区内磁场很小或等于零)内的"8"字形运动分解成两个圆周运动。每一个圆周运动等效于一个小磁铁,因此"8"字形运动等效于两个极性相反的小磁铁。等离子体中的电流是根据j=en+c(这里有图片19820103-21-1.GIF)×M计算出来的,其中等离子体的分布函数是由粒子的运动常数给出的。计算结果表明电流片主要是由粒子在非小扰动区中的"反向漂移"产生的。与此同时我们还讨论了粒子运动与磁场之间的关系,并计算了其自洽场。

微波爆发前太阳射电发射的周期振荡

吴洪敖

1982, 2(1): 31-37. doi: 10.11728/cjss1982.01.031

摘要(1667) PDF 719KB(900)

摘要:
本文分析了1979年1月一12月紫台3.2cm、10cm波段上的爆发资料,峰值流量增量ΔS/S≥50%的爆发共计25个,发现所有25个爆发的爆前记录曲线上都存在着周期从几秒一10几秒、振幅约为太阳非扰动分量l%的振荡。这种振荡一般先于爆发几小时或几天。但对于特大爆发,如47GB型爆发,在长时间持续振荡以后,往往在爆前几十分钟或几小时突归宁静,呈平滑记录;对于较小的爆发,脉冲爆或持续期较短的复杂爆,如3S型、20GRF型以及45C型,在振荡同爆发之间不存在记录曲线的宁静时段,而往往由振荡直接延续到爆发。因此微波辐射的这种振荡特性可能是耀斑区域储能过程的一种反映。

一个日面边缘大爆发的射电观测特性

周爱华, 孙九祯, 顾中元

1982, 2(1): 38-43. doi: 10.11728/cjss1982.01.038

摘要(1641) PDF 536KB(1043)

摘要:
本文详细列出1981年4月27日0808UT发生的日面边缘大爆发的射电观测特征,并作了有关射电爆发形态及微波频谱、非热电子能谱的初步分析。

磁层亚暴恢复期间等离子片边界层区的Kelvin—Helmholtz不稳定性

周国成, 吴洪钟

1982, 2(1): 44-51. doi: 10.11728/cjss1982.01.044

摘要(1729) PDF 664KB(672)

摘要:
本文根据两个理想的磁流体力学模型研究了磁层亚暴恢复期间等离子体片边界层区的Kelvin-Helmholtz不稳定性。一个模型由三个均匀的等离子体区组成--北尾瓣、等离子体片和南尾瓣。在此模型里,不稳定模式在北(或南)尾瓣和等离子体片之间的边界面上激发。另一个模型由五个均匀的等离子体区组成--北尾瓣、等离子体片北边界层、等离子体片中间层、等离子体片南边界层和南尾瓣,在等离子体片边界层区存在着两种不稳定模式,一种在等离子体片的北(或南)边界层和中间层之间的边界表面上激发(模式Ⅰ);另一种在等离子体片北(或南)边界层和北(或南)尾瓣之间的边界面上激发(模式Ⅱ).模式Ⅰ多数时间是不稳定的。这些不稳定模式可能引起卫星观测到的等离子体边界层的一些特征。

传播效应对干涉仪的影响

韩文焌

1982, 2(1): 52-62. doi: 10.11728/cjss1982.01.052

摘要(1648) PDF 890KB(606)

摘要:
以不同基线长度的干涉仪为准,从大气折射、二次波的影响和天线遮挡等三方面讨论了旋转综合孔径中的传播效应。文中给出了大气折射引起的超额路径差的估算式,地面反射波存在的条件和它引起的相位差计算式,以及考虑空隙不足有绕射损耗时天线遮挡的临界角的计算式。用一些典型数据计算了传播效应的影响,得出了一些主要结论。

冲击波在变密度、运动介质中的传播

魏奉思

1982, 2(1): 63-72. doi: 10.11728/cjss1982.01.063

摘要(2006) PDF 786KB(1198)

摘要:
本文得到了点源爆炸波在变密度、运动介质中传播的分析解(ω=2,γ=5/3),讨论了耀斑引起的击波在太阳风中传播的一些特性。发现1AU附近区域恰是击波各种重要效应的过渡区;击波减速等效指数i(D=K(u_o,E_s)R^{-i(u_o,E_s,R)})是介质运动速度u_o.击波能量E_s,和击波传播距离R的函数,通常是小于1/2的,不是自型理论预言的那样简单;太阳风的对流效应使击波可以传播到10-20AU以远,与飞船(先躯者10、11号)新近的观测相吻合。

星图仪设计中的若干天文问题

杭恒荣, 朱广林, 施树怀, 赵菁

1982, 2(1): 73-78. doi: 10.11728/cjss1982.01.073

摘要(1474) PDF 454KB(605)

摘要:

留言板

1982年第2卷第1期

办公系统

版权信息

通知公告更多>

近五年下载排行更多>

近五年浏览排行更多>

近五年引用排行更多>

下载中心更多

友情链接更多>

联系我们

留言板

1982年 第2卷 第1期